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Rosemount Analytical
MEASURING PRINCIPLE
FISHER
-ROSEMOUNT
MEDIACION-IR
Cuando la radiación IR pasa a través del lado de medición de la celda de análisis dentro del
detector, una parte de ella es absorbida dependiendo de la concentración del gas. El gas de la
cámara de absorción se enfría, la presión de gas dentro de la cámara de absorción se reduce y
algún gas de la cámara de compensación pasa a través del canal de caudal dentro de la cámara
de absorción.
Cuando la radiación IR pasa a través del lateral de referencia de la celda de análisis dentro del
detector, no se produce preabsorción. Por tanto, el gas del interior de la cámara de absorción se
calienta, expande y una parte del mismo pasa a través del canal de caudal dentro de la cámara
de compensación.
La geometría del canal de caudal está diseñado de forma que impide con dificultad el flujo del
caudal a través de la restricción. Debido a la radiación de la rueda interruptora perforada, las
diferentes intensidades de radiación conducen a la repetición periódica de pulsos de caudal
dentro del detector.
El detector de microcaudal evalúa este flujo y lo convierte en tensión eléctrica.
La electrónica posterior evalúa las señales y las convierte en el formato de pantalla
correspondiente.
Además del simple interruptor perforado de luz, la rueda interruptora perforada dispone de una
estructura especial para el lado de medición y el lado de referencia, que simula la absorción en
la celda de análisis. Esta señal de absorción es extraída de la señal de medición normal y se
utiliza para el control automático de la sensibilidad. El resultado es una elevada estabilidad de
la sensibilidad a largo plazo.
2.1.2 Correlación del Filtro de Interferencia (Principio IFC)
La celda de análisis no dividida se ilumina alternativamente con luz filtrada concentrada en uno
de los dos rangos de longitudes de onda del espectro independiente. Una de estas dos bandas
de longitudes de onda separadas espectralmente se elige para que coincida con la banda de
absorción del gas de muestra, y la otra se elige de forma que ninguno de los gases
constituyentes previstos que se encuentren absorba en la práctica algo dentro de la banda.
Las curvas de transmisión espectral de los filtros de interferencia del MLT y la absorción
espectral de los gases CO y CO2 se muestran en la figura 2-3. Puede verse que las bandas de
absorción de cada uno de estos gases coincide con las bandas de paso de uno de los filtros de
interferencia.
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